使用Flotherm电散热仿真物理学原理 目录及下载
使用Flotherm电散热仿真物理学原理 第1章：导热
使用Flotherm散热仿真物理学原理 第2章：对流热交换
使用Flotherm散热仿真物理学原理 第3章：辐射
使用Flotherm散热仿真物理学原理 第4章：环境条件
使用Flotherm散热仿真物理学原理 第5章：其它物理学方面
使用Flotherm散热仿真物理学原理 第6章：PCB板仿真
使用Flotherm散热仿真物理学原理 第7章：元件和元件仿真
使用Flotherm散热仿真物理学原理 第8章：打孔板处压降
使用Flotherm散热仿真物理学原理 第9章：风扇
使用Flotherm散热仿真物理学原理 第10章：散热器
使用Flotherm散热仿真物理学原理 第11章：机箱
使用Flotherm散热仿真物理学原理 第12-15章：芯片热功耗趋势/附录/封装术语/风扇
第5章：其它物理学方面
5.1 瞬态时间常数58
5.2 水和空气两股流体59
5.2.1 求解设置 59
5.2.2 管子的模拟 59
5.2.3 Cutous的模拟 59
5.3 粗糙度和壁面摩擦61
5.3.1 层流（关于自然对流） 61
5.3.2 湍流流动 61
5其它物理学方面
5.1 瞬态时间常数
假定某个静止的热源具有热功耗、体积以及确定的密度和比热。其所得到的净热量与热功耗、对流换热散失热量和时间有关。
物体获得的热量＝物体内产生的热量－表面散失的热量
是物体的热功耗，为环境温度。
我们采用差分替代微分，质量流量替代，可以得到：
此处是当时间t趋向时候的实际温度，因为当t趋向时物体达到热平衡。因此这个实际温度为：
时间常数的表达式:
其中热功耗的大小不会影响时间常数，如果物体采用热传导冷却，则可以采用下式计算时间常数：
实例：一块换热系数为的板子（r= 1200 kg/m³, C=880 J/kgK）的时间常数。铜含量越多，则热惯性越高。
我们可以得到一条温度加热曲线：
其中温度范围和已经得到计算。在实际情况中是一个随时间变化的量。辐射随时间变化的影响也被忽略。在加热初期（）是不确定的。由（＝0）
可以得到下面这个解：
其中为：
对于Flotherm而言，对于物体以温差1开始加热，所以为：
建议：在瞬态计算时，一定要在材料特性里定义密度和比热，不要采用默认的设置1。
5.2 水和空气两股流体
5.2.1 求解设置
自动时间步长和终止残差是依据主要流体的特性设置的，通常情况下是空气。冷板中存在的是流体水，而且承担着主要的质量和能量传递。默认设置的空气不会对其有所影响。
5.2.2 管子的模拟
注意：空气和水必须由块Cuboid进行分隔。
两种流体仿真的例子可以参考[Project/New]应用例子中的2Fluid Cold and HeatSink。水通过求解域边上的固定流装置进入到管道中，之后穿越管道离开求解域。求解域的边界与冷板的边界重合。
水从上部管道进入至下部管道流出
5.2.3 Cutouts的模拟
如果求解的边界离管子的边界比较远，求解域的边界可以通过Cutouts来模拟。Cutouts具有与求解域相同的边界特性，通过Cutouts可以流入水。在下图中求解域大于冷板模型。在管道上部，水通过放置在Cuboid上的一个固定流进入到管道中（注意固定流装置不能任意放置，只能放置在Cuboid上或求解域边界上）。在管道下部，水流入到放置在虚构Cuboid上的Cutouts。
求解内部水冷散热器采用Cutout的模拟
流场可以通过空气和水的矢量箭头表示
 |
Inlet from fixed flow |
| Outlet into cutout |
左图：空气和水的流动矢量图，右图：进出口的水流动矢量图
5.3 粗糙度和壁面摩擦
5.3.1 层流（关于自然对流）
文献数据表明：管道和平板内的层流流动受粗糙度（不是特别大）的影响很小。这是因为流体内以粘性力为主导。
注意：如果湍流设置为层流，则Flotherm会忽略表面特性（Surface Attribute）中表面的粗糙度值。
5.3.2 湍流流动
管内粗糙度的影响是由粗糙度和水力直径的比、管内的雷诺数所确定。
下图是粗糙管道内压力损失曲线。
纵坐标是压力损失系数，横坐标是基于水力直径的雷诺数。
可以非常清楚的看到，在层流流动状态下雷诺数之前，粗糙度对压力损失没有影响。
在的范围内，测量所得的数据几乎在一直线上。
实例：散热器通道
1. 粗糙度
2. 翅片间的水力直径为
3. 空气流速
粗糙度/水力直径
在某些时候可以采用上图对Flotherm的计算结果进行比较。
